Kenttäviivat ja potentiaalintasauspinnat.

Etsitään jännityksen suhde sähköstaattinen kenttä, joka on hänen tehoominaisuudet, ja potentiaalia - kentän ominaisenergia. Liikkuvaa työtä yksittäinen paikalla positiivinen varaus kentän pisteestä toiseen akselia pitkin X edellyttäen, että pisteet sijaitsevat äärettömän lähellä toisiaan ja x 1 – x 2 = dx , yhtä suuri kuin E x dx . Sama työ on yhtä suuri kuin j 1 -j 2 = dj . Yhdistäen molemmat lausekkeet voimme kirjoittaa

jossa osittainen derivaatan symboli korostaa, että erotus suoritetaan vain suhteessa X. Samanlaisen päättelyn toistaminen y- ja z-akseleille , voimme löytää vektorin E:

missä i, j, k ovat koordinaattiakselien x, y, z yksikkövektoreita.

Gradientin (12.4) ja (12.6) määritelmästä. seuraa sitä

eli kentänvoimakkuus E on yhtä suuri kuin potentiaaligradientti miinusmerkillä. Miinusmerkki määräytyy sen perusteella, että kentänvoimakkuusvektori E on suunnattu kohti laskeva puoli potentiaalia.

Sähköstaattisen kentän potentiaalin jakautumisen kuvaamiseksi graafisesti, kuten gravitaatiokentän tapauksessa (katso § 25), käytetään ekvipotentiaalipintoja - pintoja, joiden kaikissa kohdissa potentiaalilla on sama arvo.

Jos kenttä syntyy pistevarauksella, niin sen potentiaali (84.5) mukaan

Siten ekvipotentiaalipinnat ovat tässä tapauksessa samankeskisiä palloja. Toisaalta jännityslinjat pistevarauksen tapauksessa ovat säteittäisiä suoria viivoja. Näin ollen jännityslinjat pistevarauksen tapauksessa kohtisuorassa ekvipotentiaalipinnat.

Jännityslinjat aina normaalia potentiaalintasaisille pinnoille. Kaikilla potentiaalitasapainon pisteillä on todellakin sama potentiaali, joten varausta pitkin tätä pintaa pitkin tehtävä työ on nolla, eli varaukseen vaikuttavat sähköstaattiset voimat ovat Aina suunnattu normaalia pitkin potentiaalintasaisille pinnoille. Siksi vektori E aina normaali potentiaalitasapainopinnoille, ja siksi vektorin E suorat ovat ortogonaalisia näihin pintoihin nähden.

Jokaisen varauksen ja kunkin varausjärjestelmän ympärille voidaan piirtää ääretön määrä ekvipotentiaalipintoja. Yleensä ne kuitenkin suoritetaan siten, että minkä tahansa kahden vierekkäisen potentiaalitasapainon väliset potentiaalierot ovat samat. Tällöin ekvipotentiaalipintojen tiheys luonnehtii selvästi kentänvoimakkuutta sisään eri pisteet. Kun nämä pinnat ovat tiheämpiä, kentänvoimakkuus on suurempi.

Joten sähköstaattisten kentänvoimakkuuslinjojen sijainnin tiedossa on mahdollista rakentaa ekvipotentiaalipintoja ja päinvastoin ekvipotentiaalipintojen tunnetusta sijainnista voidaan määrittää kentänvoimakkuuden suuruus ja suunta kussakin kentän pisteessä. Kuvassa Kuvassa 133 on esimerkkinä positiivisen pistevarauksen (a) kenttien jännityslinjojen (katkoviivat) ja potentiaalitasapainopintojen (yhtenäiset viivat) muoto ja varautunut metallisylinteri, jonka toisessa päässä on ulkonema ja syvennyksen päässä. muu (b).

Kenttien visuaalisempaa graafista esitystä varten käytetään jännityslinjojen lisäksi samanpotentiaalisia tai ekvipotentiaalipintoja. Kuten nimestä voi päätellä, ekvipotentiaalipinta on pinta, jonka kaikilla pisteillä on sama potentiaali. Jos potentiaali annetaan x:n, y:n, z:n funktiona, niin ekvipotentiaalipinnan yhtälö on muotoa:

Kentänvoimakkuusviivat ovat kohtisuorassa potentiaalitasapainopintoihin nähden.

Todistakaamme tämä väite.

Anna linjan ja voimalinjan muodostaa tietty kulma (kuva 1.5).

Siirretään testipanos pisteestä 1 pisteeseen 2 viivaa pitkin. Tässä tapauksessa kenttävoimat toimivat:

. (1.5)

Eli työ, joka tehdään siirtämällä testivarausta potentiaalitasapainoa pitkin, on nolla. Sama työ voidaan määritellä toisella tavalla - varauksen tulona testivaraukseen vaikuttavan kentänvoimakkuuden moduulilla, siirtymän määrällä sekä vektorin ja siirtymävektorin välisen kulman kosinilla, ts. kulman kosini (katso kuva 1.5):

Työn määrä ei riipu sen laskentatavasta, vaan kohdan (1.5) mukaan se on nolla. Tästä seuraa, että ja näin ollen, mikä oli todistettava.

Potentiaalitasapaino voidaan piirtää minkä tahansa kentän pisteen läpi. Näin ollen tällaisia pintoja voidaan rakentaa ääretön määrä. Pinnat sovittiin kuitenkin piirtää siten, että kahden vierekkäisen pinnan potentiaaliero olisi sama kaikkialla. Sitten ekvipotentiaalipintojen tiheyden perusteella voidaan arvioida kentänvoimakkuuden suuruus. Todellakin, mitä tiheämpiä potentiaalitasapainopinnat ovat, sitä nopeammin potentiaali muuttuu liikkuessaan normaalia pitkin pintaan.

Kuvassa 1.6a on esitetty pistevarauksen kentän ekvipotentiaalipinnat (tarkemmin niiden leikkauspisteet piirustuksen tason kanssa). Muutoksen luonteen mukaisesti ekvipotentiaalipinnat tihenevät lähestyessään varausta. Kuvassa 1.6b on esitetty dipolikentän potentiaalitasauspinnat ja jännitysviivat. Kuvasta 1.6 käy selvästi ilmi, että potentiaalitasapainopintoja ja jännityslinjoja käytettäessä kenttäkuva on erityisen selkeä.

Tasaisella kentällä ekvipotentiaalipinnat edustavat ilmeisesti tasojärjestelmää, jotka ovat yhtä kaukana toisistaan, kohtisuorassa kentänvoimakkuuden suuntaan.

1.8. Kenttävoimakkuuden ja potentiaalin välinen suhde

(mahdollinen gradientti)

Olkoon mielivaltainen sähköstaattinen kenttä. Tässä kentässä piirretään kaksi potentiaalitasapainoa siten, että ne eroavat toisistaan potentiaaliltaan määrällisesti dφ(Kuva 1.7)

Jännitysvektori on suunnattu normaalisti pintaan nähden. Normaali suunta on sama kuin x-akselin suunta. Akseli x pisteestä 1 piirretty leikkaa pinnan kohdassa 2.

Jana dx edustaa lyhintä etäisyyttä pisteiden 1 ja 2 välillä. Työ, joka tehdään siirrettäessä varausta pitkin tätä segmenttiä:

Toisaalta sama teos voidaan kirjoittaa seuraavasti:

Yhdistämällä nämä kaksi lauseketta saamme:

jossa osittainen derivaatan symboli korostaa, että eriyttäminen suoritetaan vain suhteessa x. Samanlaisia päättelyjä toistamalla akseleille y Ja z, voimme löytää vektorin:

, (1.7)

missä ovat koordinaattiakselien yksikkövektorit x, y, z.

Lausekkeen (1.7) määrittelemää vektoria kutsutaan skalaarin gradienttiksi φ . Sitä varten käytetään nimityksen ohella myös nimitystä. ("nabla") tarkoittaa symbolista vektoria, jota kutsutaan Hamiltonin operaattoriksi

Kenttien graafinen esitys voidaan tehdä paitsi jännityslinjoilla, myös potentiaalierojen avulla. Jos yhdistetään sähkökenttä pisteet, joilla on yhtäläiset potentiaalit, niin saadaan yhtä potentiaalisia pintoja tai, kuten niitä myös kutsutaan, ekvipotentiaalipintoja. Piirustustason leikkauskohdassa ekvipotentiaalipinnat antavat ekvipotentiaalilinjoja. Potentiaalien tasausviivojen piirtäminen, jotka vastaavat erilaisia merkityksiä potentiaalia, saamme visuaalisen kuvan, joka heijastaa tietyn kentän potentiaalin muuttumista. Varauksen ekvipotentiaalipintaa pitkin liikkuminen ei vaadi työtä, koska kaikilla sellaisella pinnalla sijaitsevilla kenttäpisteillä on sama potentiaali ja varaukseen vaikuttava voima on aina kohtisuorassa liikettä vastaan.

Näin ollen jännityslinjat ovat aina kohtisuorassa pintoihin, joilla on sama potentiaali.

Selkein kuva kentästä saadaan, jos kuvaamme yhtäläisiä potentiaalinmuutoksia, esim. 10 V, 20 V, 30 V jne. Tässä tapauksessa potentiaalin muutosnopeus on kääntäen verrannollinen vierekkäisten potentiaalintasauslinjojen väliseen etäisyyteen. Toisin sanoen ekvipotentiaaliviivojen tiheys on verrannollinen kentänvoimakkuuteen (mitä suurempi kentänvoimakkuus, sitä lähemmäksi viivat piirretään). Tietäen ekvipotentiaaliviivat, on mahdollista muodostaa tarkasteltavan kentän intensiteettiviivat ja päinvastoin.

Tästä johtuen kenttien kuvat, joissa käytetään potentiaalintasauslinjoja ja jännityslinjoja, ovat samanarvoisia.

Potentiaalien tasausviivojen numerointi piirustuksessa

Melko usein piirustuksen potentiaalintasausviivat on numeroitu. Piirustuksen potentiaalieron osoittamiseksi mielivaltainen viiva on merkitty numerolla 0, kaikkien muiden rivien viereen sijoitetaan numerot 1,2,3 jne. Nämä numerot osoittavat potentiaalieron voltteina valitun ekvipotentiaalilinjan ja nollaksi valitun linjan välillä. Samalla huomaamme, että valinta nolla viiva ei tärkeä, koska fyysinen merkitys on vain kahden pinnan potentiaaliero, eikä se riipu nollan valinnasta.

Pistevarauskenttä positiivisella varauksella

Tarkastellaanpa esimerkkinä pistevarauksen kenttää, jolla on positiivinen varaus. Pistevarauksen kenttäviivat ovat säteittäisiä suoria viivoja, joten ekvipotentiaalipinnat ovat samankeskisten pallojen järjestelmä. Kenttäviivat ovat kohtisuorassa pallojen pintoihin nähden kussakin kentän pisteessä. Samakeskiset ympyrät toimivat ekvipotentiaalilinjoina. Positiiviselle varaukselle kuva 1 esittää ekvipotentiaalin viivoja. Negatiivisen varauksen osalta kuva 2 esittää ekvipotentiaalin viivoja.

Tämä käy ilmi kaavasta, joka määrittää pistevarauksen kenttäpotentiaalin, kun potentiaali normalisoidaan äärettömyyteen ($\varphi \left(\infty \right)=0$):

\[\varphi =\frac(1)(4\pi \varepsilon (\varepsilon )_0)\frac(q)(r)\left(1\right).\]

Yhdensuuntaisten tasojen järjestelmä, jotka ovat yhtä etäisyydellä toisistaan, ovat homogeenisen pinnan ekvipotentiaalipintoja. sähkökenttä.

Esimerkki 1

Tehtävä: Maksujärjestelmän luoma kenttäpotentiaali on muotoa:

\[\varphi =a\left(x^2+y^2\right)+bz^2,\]

jossa $a,b$ ovat nollaa suurempia vakioita. Minkä muotoisia potentiaalitasapainopinnat ovat?

Kuten tiedämme, ekvipotentiaalipinnat ovat pintoja, joiden potentiaalit ovat samat missä tahansa pisteessä. Yllä olevan tietäen tutkikaamme yhtälöä, joka on ehdotettu ongelman olosuhteissa. Jaa yhtälön $=a\left(x^2+y^2\right)+bz^2,$ oikea ja vasen puoli $\varphi $:lla, saamme:

\[(\frac(a)(\varphi )x)^2+(\frac(a)(\varphi )y)^2+\frac(b)(\varphi )z^2=1\ \left( 1.1\oikea).\]

Kirjoitetaan yhtälö (1.1) kanonisessa muodossa:

\[\frac(x^2)((\left(\sqrt(\frac(\varphi )(a))\right))^2)+\frac(y^2)((\left(\sqrt( \frac(\varphi )(a))\right))^2)+\frac(z^2)((\left(\sqrt(\frac(\varphi )(b))\right)))^2) =1\ (1.2)\]

Yhtälöstä $(1.2)\ $ käy selvästi ilmi, että annettu luku on vallankumouksen ellipsoidi. Sen akselin akselit

\[\sqrt(\frac(\varphi )(a)),\ \sqrt(\frac(\varphi)(a)),\ \sqrt(\frac(\varphi )(b)).\]

Vastaus: Tietyn kentän ekvipotentiaalipinta on kierroksen ellipsoidi, jossa on puoliakselit ($\sqrt(\frac(\varphi )(a)),\ \sqrt(\frac(\varphi )(a)),\ \sqrt(\frac( \varphi )(b))$).

Esimerkki 2

Tehtävä: Kenttäpotentiaalilla on muoto:

\[\varphi =a\left(x^2+y^2\right)-bz^2,\]

jossa $a,b$ -- $const$ on suurempi kuin nolla. Mitä ovat ekvipotentiaalipinnat?

Tarkastellaan tapausta $\varphi >0$. Viedään tehtävän ehdoissa määritetty yhtälö kanoniseen muotoon, jakamalla yhtälön molemmat puolet $\varphi :lla, $ saamme:

\[\frac(a)(\varphi )x^2+(\frac(a)(\varphi )y)^2-\frac(b)(\varphi )z^2=1\ \left(2.1\ oikein).\]

\[\frac(x^2)(\frac(\varphi )(a))+\frac(y^2)(\frac(\varphi )(a))-\frac(z^2)(\frac (\varphi )(b))=1\ \left(2.2\right).\]

Kohdassa (2.2) saimme yksiarkin hyperboloidin kanonisen yhtälön. Sen puoliakselit ovat yhtä suuria kuin ($\sqrt(\frac(\varphi )(a))\left(real\ semi-axis\right),\ \sqrt(\frac(\varphi )(a))\left (real\ semi-axis\right ),\ \sqrt(\frac(\varphi )(b))(imaginary\semi-axis)$).

Harkitse tapausta, jossa $\varphi

Kuvitellaan $\varphi =-\left|\varphi \right|$ Tuodaan tehtävän ehdoissa määritetty yhtälö kanoniseen muotoon, tätä varten jaetaan yhtälön molemmat puolet miinusmoduulilla $\varphi ,$ we saada:

Kirjoitetaan yhtälö (1.1) muotoon:

Olemme saaneet kaksiarkkisen hyperboloidin kanonisen yhtälön, sen puoliakselit:

Tarkastellaan tilannetta, jossa $\varphi =0.$ Silloin kenttäyhtälöllä on muoto:

Kirjoitetaan yhtälö (2.5) muotoon:

\[\frac(x^2)((\left(\frac(1)(\sqrt(a))\right))^2)+\frac(y^2)((\left(\frac(1) )(\sqrt(a))\oikea))^2)-\frac(z^2)((\left(\frac(1)(\sqrt(b))\right))^2)=0\ vasen(2,6\oikea).\]

Olemme saaneet kanonisen yhtälön suorasta ympyräkartiosta, joka lepää ellipsillä, jonka puoliakselit ovat $(\frac(\sqrt(b))(\sqrt(a))$;$\ \frac(\sqrt(b) ))(\sqrt(a ))$).

Vastaus: Tietyn potentiaaliyhtälön ekvipotentiaalipinnoiksi saimme: $\varphi >0$ - yksiarkin hyperboloidi, $\varphi

Potentiaalien tasauspinta potentiaalintasainen pinta

pinta, jonka kaikilla pisteillä on sama potentiaali. Ekvipotentiaalipinta on kohtisuorassa kenttäviivoja vastaan. Sähköstaattisesti johtimen pinta on ekvipotentiaalipinta.

TASAPOTENTIAALIPINTA

Ekvipotentiaalipinta, pinta, jonka kaikissa kohdissa on potentiaali (cm. MAHDOLLISUUS (fysiikassa)) sähkökentällä on sama arvo j= const. Tasossa nämä pinnat edustavat ekvipotentiaalikenttäviivoja. Käytetään potentiaalisen jakauman graafiseen esittämiseen.
Potentiaalien tasapinnat ovat suljettuja eivätkä leikkaa toisiaan. Potentiaalitasapainopintojen kuvantaminen suoritetaan siten, että vierekkäisten potentiaalitasapainopintojen potentiaalierot ovat samat. Tällöin kentänvoimakkuus on suurempi niillä alueilla, joilla ekvipotentiaalipintojen viivat ovat tiheämpiä.
Minkä tahansa kahden ekvipotentiaalipinnan pisteen välillä potentiaaliero on nolla. Tämä tarkoittaa, että voimavektori missä tahansa varauksen liikeradan kohdassa ekvipotentiaalipintaa pitkin on kohtisuorassa nopeusvektoriin nähden. Siksi jännityslinjat (cm. SÄHKÖKENTÄN VAHVUUS) sähköstaattiset kentät ovat kohtisuorassa ekvipotentiaalipintaan nähden. Toisin sanoen: ekvipotentiaalipinta on kohtisuorassa kenttäviivoja vastaan (cm. SÄHKÖLINJAT) kentät, ja sähkökentän voimakkuusvektori E on aina kohtisuorassa ekvipotentiaalipintoja vastaan ja on aina suunnattu pienenevän potentiaalin suuntaan. Sähkökenttävoimien tekemä työ varauksen liikkeelle ekvipotentiaalipintaa pitkin on nolla, koska?j = 0.
Pistekentän ekvipotentiaalipinnat sähkövaraus ovat palloja, joiden keskellä varaus sijaitsee. Tasaisen sähkökentän ekvipotentiaalipinnat ovat tasoja, jotka ovat kohtisuorassa jännityslinjoja vastaan. Sähköstaattisessa kentässä olevan johtimen pinta on ekvipotentiaalipinta.

tietosanakirja. 2009 .

Katso, mitä "ekvipotentiaalipinta" on muissa sanakirjoissa:

Pinta, jonka kaikilla pisteillä on sama potentiaali. Ekvipotentiaalipinta on kohtisuora kenttäviivaan nähden. Sähköstaatissa johtimen pinta on ekvipotentiaalipinta... Suuri Ensyklopedinen sanakirja

Pinnalla ja kaikilla parven pisteillä on sama potentiaali. Esimerkiksi johtimen pinta sähköstatiikassa E. p. Fysikaalinen tietosanakirja. M.: Neuvostoliiton tietosanakirja. Päätoimittaja A. M. Prokhorov. 1983... Fyysinen tietosanakirja

potentiaalintasainen pinta- - [Ja.N.Luginski, M.S.Fezi Žilinskaja, Yu.S.Kabirov. Englanti-venäläinen sähkötekniikan ja voimatekniikan sanakirja, Moskova, 1999] Sähkötekniikan aiheet, peruskäsitteet EN yhtäläisen potentiaalin pintaenergian pintaekvipotentiaali... ... Teknisen kääntäjän opas

Sähködipolin ekvipotentiaalipinnat (kuvattu tummina, niiden poikkileikkaukset kuvan tason mukaan; väri ilmaisee perinteisesti potentiaalin arvon eri kohdissa; suurimmat arvot ovat violetti ja punainen, n ... Wikipedia

potentiaalintasainen pinta- vienodo potencialo paviršius statusas T sritis fizika atitikmenys: engl. ekvipotentiaalipinta vok. Potentiaalin tasaus, f rus. ekvipotentiaalipinta, f pranc. pinta de potentiaalivakio, f; pinta d'égal potentiel, f; pinta… … Fizikos terminų žodynas

Samapotentiaalinen pinta on pinta, jonka kaikilla pisteillä on sama potentiaali. Esimerkiksi sähköstatiikassa johtimen pinta on sähkökenttä. Voimakentässä voimalinjat ovat normaaleja (suorassa) sähköenergiaan nähden... Iso Neuvostoliiton tietosanakirja

- (latinasta aequus yhtäläinen ja potentiaalinen) geom. pisteiden paikka kentällä, Krimille vastaa samaa potentiaalista arvoa. E.-viivat ovat kohtisuorassa voimalinjoihin nähden. Potentiaalitasapaino on esimerkiksi johtimen pinta, joka sijaitsee sähköstaattisessa... ... Suuri tietosanakirja polytekninen sanakirja

TYÖN TEOREETTINEN PERUSTA.

Sähköjännitteen ja sähköpotentiaalin välillä on kiinteä ja differentiaalinen suhde:

j 1 - j 2 = ∫ E dl (1)

E = -grad j (2)

Sähkökenttä voidaan esittää graafisesti kahdella toisiaan täydentävällä tavalla: käyttämällä potentiaalitasapainopintoja ja jännityslinjoja ( sähkölinjat).

Pintaa, jossa kaikilla pisteillä on sama potentiaali, kutsutaan ekvipotentiaalipinnaksi. Sen leikkausviivaa piirustustason kanssa kutsutaan ekvipotentiaaliksi. Kenttäviivat ovat viivoja, joiden tangentit kussakin pisteessä ovat samat kuin vektorin suunta E . Kuvassa 1 katkoviivat osoittavat tasapotentiaalia, kiinteät viivat sähkökenttäviivoja.

Kuva 1

Potentiaaliero pisteiden 1 ja 2 välillä on 0, koska ne ovat samassa ekvipotentiaalissa. Tässä tapauksessa alkaen (1):

∫E dl = 0 tai ∫E dlcos ( Edl ) = 0 (3)

Koska E Ja dl lausekkeessa (3) eivät ole yhtä suuria kuin 0, niin cos ( Edl ) = 0 . Siksi ekvipotentiaalin ja kenttäviivan välinen kulma on p/2.

Differentiaaliliitännästä (2) seuraa, että voimalinjat on aina suunnattu pienenevän potentiaalin suuntaan.

Sähkökentän voimakkuuden suuruus määräytyy kenttäviivojen ”tiheyden” mukaan. Mitä tiheämmät kenttäviivat ovat, sitä pienempi on ekvipotentiaalien välinen etäisyys, jolloin kenttäviivat ja ekvipotentiaalit muodostavat "käyräviivaisia neliöitä". Näiden periaatteiden perusteella on mahdollista rakentaa kuva kenttäviivoista, joilla on kuva potentiaalitasauksista ja päinvastoin.

Melko täydellinen kuva kentän ekvipotentiaalista mahdollistaa intensiteettivektorin projektion arvon laskemisen eri pisteissä E valittuun suuntaan X , keskiarvoistettu tietyltä koordinaattiväliltä ∆х :

E keskim. ∆x = - ∆ j /∆х,

Missä ∆х - koordinaattien lisäys siirryttäessä ekvipotentiaalista toiseen,

∆ j - vastaava potentiaalinen lisäys,

E keskim. ∆х - keskiarvo E x kahden potentiaalin välillä.

ASENNUS- JA MITTAUSTEKNIIKAN KUVAUS.

Sähkökentän mallintamiseen on kätevää käyttää analogiaa, joka vallitsee varautuneiden kappaleiden luoman sähkökentän ja sähkökentän välillä tasavirta, joka virtaa tasaisen johtavuuden omaavan johtavan kalvon läpi. Tässä tapauksessa sähkökenttälinjojen sijainti osoittautuu samanlaiseksi kuin sähkövirtalinjojen sijainti.

Sama väite pätee potentiaalisiin. Kenttäpotentiaalien jakautuminen johtavassa kalvossa on sama kuin sähkökentässä tyhjiössä.

Johtavana kalvona käytetään sähköä johtavaa paperia, jonka johtavuus on sama kaikkiin suuntiin.

Elektrodit asennetaan paperille siten, että jokaisen elektrodin ja johtavan paperin välillä on hyvä kontakti.

Asennuksen toimintakaavio on esitetty kuvassa 2. Asennus koostuu moduulista II, etäelementistä I, indikaattorista III, virtalähteestä IV. Moduulia käytetään kaikkien käytettyjen laitteiden liittämiseen. Etäelementti on dielektrinen paneeli 1, jolle on asetettu valkoinen paperiarkki 2, jonka päälle on kopiopaperiarkki 3, sitten arkki sähköä johtavaa paperia 4, johon on kiinnitetty elektrodit 5. Jännite on syötetään elektrodeihin moduulista II liitäntäjohtojen avulla. Indikaattoria III ja anturia 6 käytetään sähköä johtavan paperin pinnan pisteiden potentiaalien määrittämiseen.

Anturina käytetään johdinta, jonka päässä on pistoke. potentiaalia j anturi on yhtä suuri kuin sen sähköä johtavan paperin pinnan pisteen potentiaali, jota se koskettaa. Kenttäpisteiden joukko, joilla on sama potentiaali, on kuva kentän ekvipotentiaalista. IV-virtalähteenä käytetään TEC-42-virtalähdettä, joka liitetään moduuliin moduulin takaseinässä olevalla pistokeliittimellä. Osoittimena Ш käytetään V7-38 volttimittaria.

TYÖN SUORITUSMENETTELY.

1. Aseta paneelille 1 arkki valkoista paperia 2. Aseta hiilipaperi 3 ja arkki sähköä johtavaa paperia 4 sen päälle (kuva 2).

2. Asenna elektrodit 5 sähköä johtavalle paperille ja kiinnitä muttereilla.

3. Kytke virtalähde IV (TEC – 42) moduuliin moduulin takaseinässä olevalla pistokeliittimellä.

4. Yhdistä kahdella johtimella indikaattori III (volttimittari B7 – 38) moduulin etupaneelin PV-liitäntöihin. Paina vastaavaa painiketta volttimittarissa mitataksesi tasajännite (kuva 2).

5. Yhdistä elektrodit 5 kahdella johtimella moduuliin P.

6. Liitä anturi (johto kahdella pistokkeella) moduulin etupaneelin liitäntään.

7. Liitä jalusta 220 V verkkoon Kytke jalustan yleinen virransyöttö päälle.